Экспериментальным и расчетным путями доказано, что при этом значительную роль играет объемное парообразование на искусственных центрах пузырькового кипения расплавленного металла, которое способствует взрывообразному выносу капель жидкой фазы из кратеров.
В работе, основываясь на тепловой модели чистого испарения, приводится соотношение, характеризующее глубину образующихся кратеров в зависимости от мощности импульса и теплофизических свойств металла: Клоке основным фактором, влияющим на формирование кратера, считает температуру плавления металлов.
Исследования особенностей развития лазерных кратеров, проведенные с применением киносъемки со скоростью кадров в секунду, позволили заметить пульсации, которые испытывает свечение кратера, и струи испаренного металла. Установлено, что поступление высокотемпературных светящихся паров из мишени прекращается с окончанием очередного пучка излучения, часть которого поглощается при прохождении через струю. Вследствие этого дополнительный ее разогрев и увеличение свечения. В случае работы в режиме модулированной добротности, начиная с плотностей потока, которым соответствует внутренняя энергия пара, превышающая теплоту испарения, наблюдается гидродинамический механизм разрушения. В результате возрастания температуры пара наступает ионизация и быстрый рост коэффициента поглощения, вследствие чего происходит экранирование поверхности мишени. При достаточно крутом фронте светового импульса температура электронов может стать значительно выше, чем температура решетки. Так, в случае плотностей потока порядка 1011 Вт/см3 разность температур 10000 К может быть достигнута за время около 0,1 мс. В этих условиях над поверхностью мишени образуется облако отрицательного пространственного заряда, которое существенно влияет на эмиссию ионов и их распределение по скоростям.